Statistique de Fermi-Dirac

En mécanique quantique et en physique statistique, la statistique de Fermi-Dirac sert à désigner la distribution statistique de fermions indiscernables sur les états d'énergie d'un dispositif à l'équilibre thermodynamique.



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En mécanique quantique et en physique statistique, la statistique de Fermi-Dirac sert à désigner la distribution statistique de fermions indiscernables (tous identiques) sur les états d'énergie d'un dispositif à l'équilibre thermodynamique. La distribution en question tient à une particularité des fermions : les particules de spin demi-entier sont assujetties au principe d'exclusion de Pauli, à savoir que deux particules ne peuvent occuper simultanément un même état quantique.

Note historique : un problème de statistique

Avant l'avènement de la distribution de Fermi-Dirac dans les années 1920, notre compréhension du comportement des électrons dans les métaux était quelque peu rudimentaire. Ainsi on ne comprenait pas particulièrement bien pourquoi les électrons participent en grand nombre dans la conduction du courant électrique dans un métal et que ce nombre devenait extrêmement réduit lorsqu'il s'agit de contribuer à la capacité calorifique du même métal. Il y a manifestement ici un problème de statistique qui se pose dans l'évaluation de la capacité calorifique des métaux. L'explication fut apportée exactement par la distribution de Fermi-Dirac qui révéla que seuls les états localisés près du niveau de Fermi, étaient sollicités pour la contribution à la capacité calorifique du métal.

Statistique de Fermi-Dirac

La statistique de Fermi-Dirac a été introduite en 1926 par Enrico Fermi et Paul Dirac. En 1927 elle fut appliquée aux électrons dans un métal par Arnold Sommerfeld. Statistiquement, le nombre ni de particules dans l'état d'énergie Ei est donné par

 n_i = \frac{ g_i } { \exp ( \frac{ E_i - \mu } { k_{B} T } ) + 1 } \,

où :

Utilisation de cette distribution

Les distributions de Bose-Einstein et de Fermi-Dirac sont utilisées quand les effets quantiques sont pris en compte, et quand les particules sont reconnues comme indiscernables. Cela correspond à une concentration de particules (N/V) supérieur à une certaine densité d'état, c'est-à-dire que la distance intermoléculaire est inférieur à celle de la longueur d'onde thermique de de Broglie. Les fonctions d'onde peuvent «se toucher» mais pas se superposer.

Limite classique et comparaison avec les bosons

À haute température, quand les effets quantiques ne se font plus sentir, la statistique de Fermi-Dirac tend vers la statistique de Maxwell-Boltzmann; il en est de même pour la statistique de Bose-Einstein qui régit les bosons. À basse température, si les particules occupent en priorité les niveaux d'énergie les plus faibles, les statistiques changent cependant. A titre d'exemple, à température nulle :


Gaz de fermions quantiques

Les électrons dans les solides forment un gaz de fermions dont la description requiert la statistique de Fermi-Dirac. Il y a peu de temps, le refroidissement de gaz d'atomes dilués fermioniques jusqu'à des températures de l'ordre du μK a permis d'obtenir des gaz de fermions dégénérés, seulement descriptibles par cette statistique.

Effet de la température sur la distribution de Fermi-Dirac

En bas de page de ce cours, une application interactive animée, écrite en langage java, montre l'effet de la température T sur la distribution de Fermi-Dirac. On y voit surtout pourquoi seuls les états près du niveau de Fermi sont sollicités lors de la conduction.


Références

Voir aussi

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